Question

帮忙翻译翻译一下

（1）
It may be mentioned that the loop area A, does not show up any comparable smooth
scaling with frequency, for different parameter values. It may also be noted in this
connection that, unlike A,, A, loops do not correspond to any energy change.
（2）
For T > 1, mz decays to zero in the first case (6).
（3）The longtime
soIution of the dynamical equation for mi in [7] can be obtained easily as the attractive
fixed point of the map describing the discretized form of the differential equation
（4）Although these limiting values for the exponents are not observed (because
of the inaccuracy of the linearization approximations in the range of our study), they provide
useful bounds for the observed values, and the Lorentzian scaling function appears quite
naturally here (without any frequency rescaling (y = 0 = 6), unlike the classical case
（5）In the Q # 0 phase in the dynamic phase diagram (figure 4). m‘ itself acquires a
non-zero amplitude (which vanishes beyond the phase boundary). An equation for the
phase boundary can therefore be obtained from the dynamical equation for mi in (3) by
determining the line, approached from large To and T region (m‘ = 0) , where mz tends
to grow. Near this line, the dynamical equation for mL can be integrated over one cycle to
obtain
（7）The analytic estimate (from the above equation) for the phase boundary line is shown
by the continuous line in figure 4, and gives fair agreement with the numerical results. A
similar study here for the transverse magnetization gives $' mXdt - 0 for the entire parameter
space, as the time variation of the transverse magnetization has the antisymmetry of r ( t )
(as in figure 1).
可以多给你分 一篇物理论文中的 几句话。 q请不要用机器翻译 大家帮帮

Answer 1

1.值得一提的是A区的循环，不显示任何可比顺利
与频率调节，针对不同的参数值。它也可以指出，在这
连接，不像甲，循环不符合任何能量的变化。
2）
对于T> 1，在第一种情况（6 mz的衰减到零）。
3）长期
对美的动力学方程soIution [7]可以轻易获得的吸引力
固定点的描述形式的微分方程离散地图
4）虽然这些限制对指数并没有观察到（值，因为
对在我们研究范围的线性逼近误差），它们提供
有用的范围为观测值，并出现相当洛伦兹尺度函数
这里自然（无任何频率缩放（为y = 0 = 6），而不像经典案例
5）的Q＃0在动态相图（图4）阶段。米'本身获得一
非零幅度（相界以外的消失）。一个等式
相界因此可以得到的动力学方程为美中（3）
确定的路线，从大到接近和T区（米'= 0），其中mz的趋向
增长。这条线附近，为超过1毫升，可循环的综合动力学方程
获得
（7）从上面的分析估计方程（由图4中的一脉相承，并给出了计算结果与公平的
类似的研究在这里给出了横向磁化$'mXdt - 整个参数0
的空间，作为横向磁化时间变化的R反对称（吨）
如图1）。 ！！！！！！！！！！！！！！！！！！谢谢

Answer 2

它可以提到环路面积,没有出现任何光滑
对不同尺度与频率参数值。它也可能会发现这一点
不同的是,连接,和循环不符合任何能量的变化。
(2)。
为T >,《足球经理在线》的衰减到零1在第一例(6)。
(3)长期
soIution动力学方程,供mi[7]可以轻易获得的吸引力
不动点的地图描述了离散微分方程的形式
(四),尽管这些限制价值指数是无法观察(因为)
不,在这个范围内的线性近似的研究),他们提供的
有用的观察值范围、洛伦兹尺度函数的相当
这里没有任何自然频率(y = 0 =说(6),与经典案例
(五)在问第0阶段的动态相图(图4)。我本身的要求
非零的振幅(消失的相位边界之外)。一个方程的
因此可以得到相界面动态方程的心肌梗死(3)
确定路线,从大区域(m’,T = 0),在《足球经理在线》的倾向
成长。这条线附近的动态方程,可以整合在曼梯·里一个周期
获得
(七)分析评估(从以上方程)阶段的界线
连续不断的在图4,并给出了计算结果吻合公正。一个
类似的研究来横向磁化的mXdt - 0美元给整个参数
空间,随着时间的变化的横向磁场的反对称,r(t)
(图1)。

Answer 3

值得一提的是A区的循环，不显示任何可比顺利
与频率调节，针对不同的参数值。它也可以指出，在这
连接，不像甲，甲，循环不符合任何能量的变化。
（2）
对于T> 1，在第一种情况（6 mz的衰减到零）。
（3）长期
对美的动力学方程soIution [7]可以轻易获得的吸引力
固定点的描述形式的微分方程离散地图
（4）虽然这些限制对指数并没有观察到（值，因为
对在我们研究范围的线性逼近误差），它们提供
有用的范围为观测值，并出现相当洛伦兹尺度函数
这里自然（无任何频率缩放（为y = 0 = 6），而不像经典案例
（5）的Q＃0在动态相图（图4）阶段。米'本身获得一
非零幅度（相界以外的消失）。一个等式
相界因此可以得到的动力学方程为美中（3）
确定的路线，从大到接近和T区（米'= 0），其中mz的趋向
增长。这条线附近，为超过1毫升，可循环的综合动力学方程
获得
（7）从上面的分析估计方程（）的边界线相显示
由图4中的一脉相承，并给出了计算结果与公平的协议。一
类似的研究在这里给出了横向磁化$'mXdt - 整个参数0
的空间，作为横向磁化时间变化的R反对称（吨）
（如图1）。

Answer 4

这看起来是有语境的吧，是什么情况下出来的这么一段话呢？