求极限(π/2-arctanx)∧1/lnx。x趋于无穷
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取自然对数得:
lim(x→∞)ln(π/2-arctanx)/lnx (这是∞/∞型,运用洛必达法则)
=lim(x→∞)-1/(1+x^2)*1/(π/2-arctanx)*x
=lim(x→∞)-1/x*1/(π/2-arctanx)(这是0/0型,运用洛必达法则)
=lim(x→∞)1/x^2*[-(1+x^2)]
=-1
其中lim(x→∞)-1/(1+x^2)*x=lim(x→∞)-1/x
所以lim(x→∞)(π/2-arctanx)^(1/lnx)=1/e
极限:
因为ε是任意小的正数,所以ε/2 、3ε 、ε2等也都在任意小的正数范围,因此可用它们的数值近似代替ε。同时,正由于ε是任意小的正数,我们可以限定ε小于一个某一个确定的正数。N的相应性 一般来说,N随ε的变小而变大,因此常把N写作N(ε),以强调N对ε的变化而变化的依赖性。但这并不意味着N是由ε唯一确定的:(比如若n>N使|xn-a|<ε成立,那么显然n>N+1、n>2N等也使|xn-a|<ε成立)。重要的是N的存在性,而不在于其值的大小。
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正弦振动多用于找出产品设计或包装设计的脆弱点。看在哪一个具体频率点响应最大(共振点);正弦振动在任一瞬间只包含一种频率的振动,而随机振动在任一瞬间包含频谱范围内的各种频率的振动。由于随机振动包含频谱内所有的频率,所以样品上的共振点会同时激发...
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取自然对数得
lim(x→∞)ln(π/2-arctanx)/lnx (这是∞/∞型,运用洛必达法则)
=lim(x→∞)-1/(1+x^2)*1/(π/2-arctanx)*x
=lim(x→∞)-1/x*1/(π/2-arctanx)(这是0/0型,运用洛必达法则)
=lim(x→∞)1/x^2*[-(1+x^2)]
=-1
其中lim(x→∞)-1/(1+x^2)*x=lim(x→∞)-1/x
所以lim(x→∞)(π/2-arctanx)^(1/lnx)=1/e
lim(x→∞)ln(π/2-arctanx)/lnx (这是∞/∞型,运用洛必达法则)
=lim(x→∞)-1/(1+x^2)*1/(π/2-arctanx)*x
=lim(x→∞)-1/x*1/(π/2-arctanx)(这是0/0型,运用洛必达法则)
=lim(x→∞)1/x^2*[-(1+x^2)]
=-1
其中lim(x→∞)-1/(1+x^2)*x=lim(x→∞)-1/x
所以lim(x→∞)(π/2-arctanx)^(1/lnx)=1/e
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2011-10-19
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令y=π/2-arctanx,则x=tan(π/2-y)=coty x趋于无穷时,y趋于0
原式=y^(1/lncoty)
=e^(lny/lncoty)
=e^[lny/(lncosy-lnsiny)]
=e^[lny/(-lnsiny)] (y趋于0时,cosy趋于1,lncosy趋于0)
=e^(-lny/lny) (y趋于0时,siny趋于y)
=e^(-1)=1/e
你自己换成极限的写法吧
原式=y^(1/lncoty)
=e^(lny/lncoty)
=e^[lny/(lncosy-lnsiny)]
=e^[lny/(-lnsiny)] (y趋于0时,cosy趋于1,lncosy趋于0)
=e^(-lny/lny) (y趋于0时,siny趋于y)
=e^(-1)=1/e
你自己换成极限的写法吧
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