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上面的回答。。。研究一个函数当然是先研究它的连续性 可导性。对于复变函数,f(z)=u(x,y)+iv(x,y),其导数定义为lim f(z+dz)-f(z)/dz, 在这里 dz 向z点得趋近方式是任意的 ,也就是说可以沿直线 也可以沿曲线。如果上面那个极限存在 那么它的导数存在。
它的导数没有明显的几何意义 因为复变函数f(z)本来就是一个复数。
但用上面的求极限方法判断并求其导数不是最好的,所以又有判断一个函数是否可导的充要条件:其实部和虚部u(x,y)v(x,y)在(x,y)处全微分存在 并且Ux=Vy,Uy=-Vx,这样其导数就可以导出:f’(z)=Ux(x,y)+iVx(x,y). 也是一个复变函数
如果你继续学习复变函数后面的知识 你会知道如果一个复变函数在D内是解析的 那么f(z)的任意阶导数在D都是解析的。
它的导数没有明显的几何意义 因为复变函数f(z)本来就是一个复数。
但用上面的求极限方法判断并求其导数不是最好的,所以又有判断一个函数是否可导的充要条件:其实部和虚部u(x,y)v(x,y)在(x,y)处全微分存在 并且Ux=Vy,Uy=-Vx,这样其导数就可以导出:f’(z)=Ux(x,y)+iVx(x,y). 也是一个复变函数
如果你继续学习复变函数后面的知识 你会知道如果一个复变函数在D内是解析的 那么f(z)的任意阶导数在D都是解析的。
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研究复变函数非常有意义
复变函数的记号是w=f(z)。
从几何的角度上看,复变函数是一个复平面上的点集到另一个复平面上的一个映射。
在直角坐标系复平面上,自变量记作z=x+iy,函数值记作w=u+iv。那么复变函数w=f(z)就等价于两个二元函数u=u(x,y),v=v(x,y),即一个复变函数的映射,等同于两个二元实函数的映射。
在物理学或力学中,可以用复变函数来建立“平面场”的数学模型,例如在流体力学中 ,平面流速场的速度分布可用复函数 V=V(z)=Vx(x,y)+i Vy(x,y)来表示,其中,Vx(x,y)和Vy(x ,y)是坐标轴方向的速度分量(不是偏导数记号),V(z)则称为复速度。
在静电学中,平面静电场也可以用复函数 E(z)=Ex(x,y)+i Ey(x,y)来表示,Ex(x,y)和 Ey(x,y)是坐标轴方向的场强分量,E(z)称为复场强。
“复变函数与数学物理方法”课程(也有分为两门的,甚至三门的,即积分变换)对于理科的物理专业,工科的空气动力学专业、化工流变学专业以及一切与研究电场有关的专业和研究流体流速场有关的专业,都是很基础的一门课程。
复变函数的记号是w=f(z)。
从几何的角度上看,复变函数是一个复平面上的点集到另一个复平面上的一个映射。
在直角坐标系复平面上,自变量记作z=x+iy,函数值记作w=u+iv。那么复变函数w=f(z)就等价于两个二元函数u=u(x,y),v=v(x,y),即一个复变函数的映射,等同于两个二元实函数的映射。
在物理学或力学中,可以用复变函数来建立“平面场”的数学模型,例如在流体力学中 ,平面流速场的速度分布可用复函数 V=V(z)=Vx(x,y)+i Vy(x,y)来表示,其中,Vx(x,y)和Vy(x ,y)是坐标轴方向的速度分量(不是偏导数记号),V(z)则称为复速度。
在静电学中,平面静电场也可以用复函数 E(z)=Ex(x,y)+i Ey(x,y)来表示,Ex(x,y)和 Ey(x,y)是坐标轴方向的场强分量,E(z)称为复场强。
“复变函数与数学物理方法”课程(也有分为两门的,甚至三门的,即积分变换)对于理科的物理专业,工科的空气动力学专业、化工流变学专业以及一切与研究电场有关的专业和研究流体流速场有关的专业,都是很基础的一门课程。
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