
空间、时间、能量的关系是怎么样的?
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关于空间、时间和能量的关系,我想可以用广义相对论中的爱因斯坦场方程来表达,介绍如下:
从等效原理(1907年)开始,到后来(1912年前后)发展出“宇宙中一切物质的运动都可以用曲率来描述,重力场实际上是弯曲时空的表现”的思想,爱因斯坦历经漫长的试误过程,于1916年11月25日写下了著名的重力场方程式而完成广义相对论这份巨作,这条方程式称作爱因斯坦重力场方程式,或简为爱因斯坦场方程式或爱因斯坦方程式:
G.=R.-g.R=8πG/c^2*T.
其中
G.称为爱因斯坦张量,
R.是从黎曼张量缩并而成的芮奇张量,代表曲率项;
g.是从(3+1)维时空的度量张量;
T.是能-动-应力张量,
G是重力常数,
c是真空中光速。
(P.S.由于我打不出下标,上式中下标我用“.”代替了。实际上是“μv”。)
该方程是一个以时空为自变量、以度规为因变量的带有椭圆型约束的二阶双曲型偏微分方程。它以复杂而美妙著称,但并不完美,计算时只能得到近似解。最终人们得到了真正球面对称的准确解——史瓦兹旭尔得解。
从等效原理(1907年)开始,到后来(1912年前后)发展出“宇宙中一切物质的运动都可以用曲率来描述,重力场实际上是弯曲时空的表现”的思想,爱因斯坦历经漫长的试误过程,于1916年11月25日写下了著名的重力场方程式而完成广义相对论这份巨作,这条方程式称作爱因斯坦重力场方程式,或简为爱因斯坦场方程式或爱因斯坦方程式:
G.=R.-g.R=8πG/c^2*T.
其中
G.称为爱因斯坦张量,
R.是从黎曼张量缩并而成的芮奇张量,代表曲率项;
g.是从(3+1)维时空的度量张量;
T.是能-动-应力张量,
G是重力常数,
c是真空中光速。
(P.S.由于我打不出下标,上式中下标我用“.”代替了。实际上是“μv”。)
该方程是一个以时空为自变量、以度规为因变量的带有椭圆型约束的二阶双曲型偏微分方程。它以复杂而美妙著称,但并不完美,计算时只能得到近似解。最终人们得到了真正球面对称的准确解——史瓦兹旭尔得解。
参考资料: Wikipedia
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关于空间、时间和能量的关系,我想可以用广义相对论中的爱因斯坦场方程来表达,介绍如下:
从等效原理(1907年)开始,到后来(1912年前后)发展出“宇宙中一切物质的运动都可以用曲率来描述,重力场实际上是弯曲时空的表现”的思想,爱因斯坦历经漫长的试误过程,于1916年11月25日写下了著名的重力场方程式而完成广义相对论这份巨作,这条方程式称作爱因斯坦重力场方程式,或简为爱因斯坦场方程式或爱因斯坦方程式:
G.=R.-g.R=8πG/c^2*T.
其中
G.称为爱因斯坦张量,
R.是从黎曼张量缩并而成的芮奇张量,代表曲率项;
g.是从(3+1)维时空的度量张量;
T.是能-动-应力张量,
G是重力常数,
c是真空中光速。
(P.S.由于我打不出下标,上式中下标我用“.”代替了。实际上是“μv”。)
该方程是一个以时空为自变量、以度规为因变量的带有椭圆型约束的二阶双曲型偏微分方程。它以复杂而美妙著称,但并不完美,计算时只能得到近似解。最终人们得到了真正球面对称的准确解——史瓦兹旭尔得解。
从等效原理(1907年)开始,到后来(1912年前后)发展出“宇宙中一切物质的运动都可以用曲率来描述,重力场实际上是弯曲时空的表现”的思想,爱因斯坦历经漫长的试误过程,于1916年11月25日写下了著名的重力场方程式而完成广义相对论这份巨作,这条方程式称作爱因斯坦重力场方程式,或简为爱因斯坦场方程式或爱因斯坦方程式:
G.=R.-g.R=8πG/c^2*T.
其中
G.称为爱因斯坦张量,
R.是从黎曼张量缩并而成的芮奇张量,代表曲率项;
g.是从(3+1)维时空的度量张量;
T.是能-动-应力张量,
G是重力常数,
c是真空中光速。
(P.S.由于我打不出下标,上式中下标我用“.”代替了。实际上是“μv”。)
该方程是一个以时空为自变量、以度规为因变量的带有椭圆型约束的二阶双曲型偏微分方程。它以复杂而美妙著称,但并不完美,计算时只能得到近似解。最终人们得到了真正球面对称的准确解——史瓦兹旭尔得解。
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在普朗克尺度下,时间空间是没有意义的.能量的最小单位是普朗克常数.真实的时空是扭曲的,要在非欧几何里面讨论的.
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质能公式吧
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