相量法的运算
三角形式∶A=〡A〡(Cosθ+jSinθ)
指数形式∶A=〡A〡e^jθ
极坐标形式∶A=〡A〡∠θ
相量法的代数式和三角形式便于加减运算，指数形式和极坐标形式便于乘除运算。
幅角取值范围为-π~+π之间。
运算中，需要注意的是，相量复数用头上带点的大写字母表示。分析中的相量一般都是指有效值相量。相量表示正弦量是指两者有对应关系，并不是指两者相等。因为正弦量是时间函数，而相量只是与正弦量的大小及初相相对应的复数。
扩展资料：
用相量法计算正弦交流电路
用此法计算电路有两种方式，一种方式是，先象暂态分析那样写出电路的微分方程，再将方程中的正弦量和对正弦量的运算按规则改换成相量和对相量的运算，得出与原微方程相对应的含相量的代数方程,然后,解此方程求出待求相量。
另一种方式，也是通常所用的方式，则是在原电路的相量电路模型上,使用KCL和KVL的相量形式和电路元件电压-电流关系的相量形式。
如同计算直流电路那样，直接列出含相量的代数方程，然后解此方程求出待求相量。两种方式得到的解答完全一样。有了相量便不难写出原来需要求的正弦量。
运算中，需要注意的是，相量复数用头上带点的大写字母表示。分析中的相量一般都是指有效值相量。
相量表示正弦量是指两者有对应关系，并不是指两者相等。因为正弦量是时间函数，而相量只是与正弦量的大小及初相相对应的复数。
分析正弦稳态电路的一种方法。1893年由德国人C.P.施泰因梅茨首先提出。此法是用称为相量的复数来代表正弦量，将描述正弦稳态电路的微分（积分）方程变换成复数代数方程，从而在较大的程度上简化了电路的分析和计算。目前，在进行分析电路的正弦稳态时，人们几乎都采用这种方法。
运算中，需要注意的是，相量复数用头上带点的大写字母表示。分析中的相量一般都是指有效值相量。
相量法可以与三角形式、指数形式、极坐标形式等进行转化。
三角形式∶A=〡A〡(Cosθ+jSinθ)
指数形式∶A=〡A〡e^jθ
极坐标形式∶A=〡A〡∠θ
相量法的代数式和三角形式便于加减运算，指数形式和极坐标形式便于乘除运算。
幅角取值范围为-π~+π之间。
扩展资料：
引入相量后，两个同频正弦量的加、减运算可以转化为两个相应的相量的加、减运算，相量的加减运算既可通过复数运算进行，也可在相量图上按矢量加、减法则进行。另外，常遇到的正弦量乘以任意实常数和正弦量对时间求导数的运算可分别转化为正弦量的相量乘以该任意实常数和正弦量的相量乘以的jω运算。
参考资料来源：百度百科-相量法
