带电粒子在电场中偏转 怎样证明粒子飞出电场后的速度方向的反向延长线交于两板间的中心点
极板长L,两板间距d,可调节偏转电压U.一束质量为m,带电量为+q的粒子(不计重力)在两板中点以初速度Vo沿水平方向射入电场且能穿出。怎样证明粒子飞出电场后的速度方向的反...
极板长L , 两板间距d , 可调节偏转电压U . 一束质量为m , 带电量为+q 的粒子(不计重力)在两板中点以初速度Vo沿水平方向射入电场且能穿出。怎样证明粒子飞出电场后的速度方向的反向延长线交于两板间的中心点？
在两板中点时 现在的d1不就是d/2了吗，怎么推出来呢 展开
在两板中点时 现在的d1不就是d/2了吗，怎么推出来呢 展开
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看实在没人回答了，所以....回答了一下，不懂的话再问吧
望采纳，谢谢
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创远信科
2024-07-24 广告
介电常数，简称ε，是衡量材料在电场中电介质性能的重要物理量。它描述了材料对电场的响应能力，定义为电位移D与电场强度E之比，即ε=D/E。介电常数越大，材料在电场中的极化程度越高，存储电荷能力越强。在电子和电气工程领域，介电常数对于理解和设计...
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极板长L , 两板间距d , 可调节偏转电压U . 一束质量为m , 带电量为+q 的粒子(不计重力)在两板中点以初速度Vo沿水平方向射入电场且能穿出。怎样证明粒子飞出电场后的速度方向的反向延长线交于两板间的中心点
由 y=1/2at^2 a=qE/m E=U/d t=L/V0 vy=at=qUL/mdv0
tanθ=vy/v0= qUL/mdv0 ^2
Y= 1/2at^2=qUL^2/2mdv0^2
tanφ=y/L=qUL/2mdv0^2
tanθ=2tanφ
所以， 粒子飞出电场后的速度方向的反向延长线交于两板间的中心点
由 y=1/2at^2 a=qE/m E=U/d t=L/V0 vy=at=qUL/mdv0
tanθ=vy/v0= qUL/mdv0 ^2
Y= 1/2at^2=qUL^2/2mdv0^2
tanφ=y/L=qUL/2mdv0^2
tanθ=2tanφ
所以， 粒子飞出电场后的速度方向的反向延长线交于两板间的中心点
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很简单 ， 把射出时的速度分解了 建立坐标系 水平速度为v1 竖直速度为v2 假设刚好飞出 d=1/2at² l=vt tano=v2/v1 v2=at 因此比值(带入第一个式子）tano=at/v1=2d/l 因此 tano=2d/l 所以为中点
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